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帶電粒子在靜電場中的有很多種運動模式。常見的場強有：單個帶電粒子形成的場強（庫侖力），平行板電容器形成的勻強電場，無規則的場強（用電場線來描述的）。本文主要研究的是帶電粒子在勻強電場中的類平拋運動模式。

一質量為m，帶電量為q的正粒子從兩極板的中部以速度v0水平射入電壓為U的豎直向下的勻強電場中。

如圖所示，已知極板長度為L，極板間距離為d。存有兩種運動模式，一種是粒子能夠逃逸出電容，一種則落在電容器的下底板。

（1）初始條件：帶電粒子有水平初速度v0；

（2）受力特點：帶電粒子受到豎直向下的恒定的電場力F=Eq；加速度

a=

（3）運動特點：水平方向為勻速直線運動，豎直方向為初速度為零的勻加速直線運動。與平拋運動相似，只不過加速度不為g，我們稱這樣的運動為類平拋運動。

（4）運動時間：若帶電粒子與極板不碰撞，在剛逃離電容器時，則運動時間為

；

若帶電粒子與極板碰撞，則運動時間可以從豎直方向求得

，故

（1）特征描述：側移（能逃離電容器的y軸偏轉量）

（2）能量特點：電場力做正功

。

電場力做多少正功，粒子動能增加多少，電勢能就減少多少。

（3）重要結論：速度偏向角的正切：

，

位移偏向角的正切：

，

即，

即帶電粒子垂直進入勻強電場，它離開電場時，就好象是從初速度方向的位移中點沿直線射出來的。

如圖所示，質量為m電荷量為q的帶電粒子以平行于極板的初速度v0射入長L板間距離為d的平行板電容器間，兩板間電壓為U，求射出時的側移、偏轉角和動能增量．

解：分解為兩個獨立的分運動：平行極板的勻速運動（運動時間由此分運動決定）

，

垂直極板的勻加速直線運動

,

，

．

偏角：

，

得：

．

穿越電場過程的動能增量是：ΔEK=qEy （注意，一般來說不等于qU），

從例題可以得出結論：

結論一、不同帶電粒子從靜止進入同一電場加速后再垂直進入同一偏轉電場，射出時的偏轉角度總和位移偏轉量y是相同的，與粒子的q、m無關。

例1．如圖所示，電子在電勢差為U1的加速電場中由靜止開始運動，然后射入電勢差為U2的兩塊平行極板間的電場中，射入方向跟極板平行，整個裝置處在真空中，重力可忽略，在滿足電子能射出平行板區的條件下，下述四種情況中，一定能使電子的偏轉角θ變大的是（ ）

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